流体的热力学性质
在一般应用中，大多数液体不被视为可压缩的，因为它们的分子已经紧密地结合在一起。但是，气体的分子之间有较大的间隙，相对于液体而言更容易被压缩。当我们施加压力来压缩气体时，其他热力学性质也会发挥作用。压力、温度和比容之间的关系由下式给出：
P.V = RT
此处，
P = 气体的绝对压力，单位为 N/m²
V = 比容 = 1/ ρ
R = 气体常数（对于空气为 287 J/Kg-K）
T = 绝对温度
ρ = 气体密度
如果气体密度在恒定温度下变化，则该过程称为等温过程；如果密度变化且无热传递，则该过程称为绝热过程。
对于等温过程，p/ρ = 常数
对于绝热过程，p/ ρk = 常数
此处，k 是气体在定压和定容下的比热比（对于空气为 1.4）。
通用气体常数
根据压力、温度、体积方程，
p.V = nMRT
此处，
p = 气体的绝对压力，单位为 N/m²
V = 比容 = 1/ ρ
n = 气体体积中的摩尔数
M = 气体分子质量/氢原子质量 = n x m（m 为气体质量，单位为 kg）
R = 气体常数（对于空气为 287 J/Kg-K）
T = 绝对温度
MxR 称为通用气体常数，对于水等于 8314 J/kg-mole K。
气体的可压缩性
可压缩性是体积弹性模量 K 的倒数，体积弹性模量定义为压应力与体积应变之比。
体积模量 = 压力增量/体积应变
K = -(dp/dV)xV
蒸气压与空化
当液体由于容器中的高温而转化为蒸汽时，蒸汽会对容器壁施加压力。这种压力称为蒸气压。
当液体流过管道时，有时会在流动中形成气泡。当这些气泡在相邻边界处破裂时，由于气泡破裂时的高压，它们会侵蚀管道表面。这种侵蚀表现为管道表面的空腔，这种现象称为空化。